PPt4Web Хостинг презентаций

Главная / Физика / Электромагнитные волны
X Код для использования на сайте:

Скопируйте этот код и вставьте его на свой сайт

X

Чтобы скачать данную презентацию, порекомендуйте, пожалуйста, её своим друзьям в любой соц. сети.

После чего скачивание начнётся автоматически!

Кнопки:

Презентация на тему: Электромагнитные волны


Скачать эту презентацию

Презентация на тему: Электромагнитные волны


Скачать эту презентацию



№ слайда 1 Лекция 4. Электромагнитные волны 900igr.net
Описание слайда:

Лекция 4. Электромагнитные волны 900igr.net

№ слайда 2 Лекция 4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 4.1 Генерация ЭМВ Сегодня: * 4.2 Дифференциальн
Описание слайда:

Лекция 4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 4.1 Генерация ЭМВ Сегодня: * 4.2 Дифференциальное уравнение ЭМВ 4.3 Экспериментальное исследование ЭМВ 4.4 Энергия и импульс ЭМП

№ слайда 3 4.1 Генерация ЭМВ Максвелл Джеймс Клерк (1831 – 1879) – английский физик, член Э
Описание слайда:

4.1 Генерация ЭМВ Максвелл Джеймс Клерк (1831 – 1879) – английский физик, член Эдинбургского (1855) и Лондонского (1861) королевских обществ, первый профессор экспериментальной физики в Кембридже. Под его руководством создана известная Кавендишская лаборатория, которую он возглавлял до конца своей жизни. Самым большим научным достижением Максвелла является созданная им теория электромагнитного поля, которую он сформулировал в виде системы нескольких уравнений (уравнения Максвелла), выражающих все основные закономерности электромагнитных явлений. В своей теории Максвелл дал определение электромагнитного поля и предсказал новый важный эффект: существование в свободном пространстве электромагнитных волн и их распространение в пространстве со скоростью света. Последнее дало ему основание считать свет одним из видов электромагнитного излучения.

№ слайда 4 Герц Генрих Рудольф (1857 – 1894) – немецкий физик. Окончил Берлинский университ
Описание слайда:

Герц Генрих Рудольф (1857 – 1894) – немецкий физик. Окончил Берлинский университет (1880 г.) и был ассистентом у Г. Гельмгольца. В 1885 – 89 гг. – профессор Высшей технической школы в Карлсруэ. В 1887 г. в работе «Об очень быстрых электрических колебаниях» предложил удачную конструкцию генератора электромагнитных колебаний (вибратор Герца) и метод их обнаружения с помощью резонанса (резонатор Герца). Экспериментально доказал существование электромагнитных волн, распространяющихся в свободном пространстве, предсказанных теорией Максвелла. Экспериментируя с электромагнитными волнами, наблюдал их отражение, преломление, интерференцию, поляризацию. Развивая теорию Максвелла, он придал уравнениям электродинамики форму, которая хорошо обнаруживала полную взаимосвязь между электрическими и магнитными явлениями.

№ слайда 5 В колебательном контуре, образованном конденсатором С и катушкой L, электрическо
Описание слайда:

В колебательном контуре, образованном конденсатором С и катушкой L, электрическое поле сосредоточено в зазоре между обкладками, а магнитное – внутри катушки. В окружающем конденсатор и катушку пространстве поля практически равны нулю…

№ слайда 6 Вибратор Герца Вибратор R – разрядник; Т - газоразрядная трубка; D – дроссели. Р
Описание слайда:

Вибратор Герца Вибратор R – разрядник; Т - газоразрядная трубка; D – дроссели. Резонатор Движущийся с ускорением электрический заряд испускает электромагнитные волны.

№ слайда 7 ЭМВ распространяются в пространстве, удаляясь от вибратора во все стороны. В люб
Описание слайда:

ЭМВ распространяются в пространстве, удаляясь от вибратора во все стороны. В любой точке векторы напряженности электрического и магнитного полей взаимно перпендикулярны и перпендикулярны направлению распространения

№ слайда 8 Поля изменяют свое направление в пространстве: в одних точках вектор Н направлен
Описание слайда:

Поля изменяют свое направление в пространстве: в одних точках вектор Н направлен к плоскости страницы, в других – от нее; аналогично ведет себя и вектор Е. Электрическое и магнитное поля находятся в фазе, т.е. они достигают максимума и обращаются в нуль в одних и тех же точках.

№ слайда 9 Электромагнитные волны представляют собой поперечные волны и, в этом, аналогичны
Описание слайда:

Электромагнитные волны представляют собой поперечные волны и, в этом, аналогичны другим типам волн. Однако в ЭМВ происходят колебания полей, а не вещества, как в случае распространения волн на воде или в натянутом шнуре.

№ слайда 10 4.2 Дифференциальное уравнение ЭМВ Векторы напряженности и поля удовлетворяют во
Описание слайда:

4.2 Дифференциальное уравнение ЭМВ Векторы напряженности и поля удовлетворяют волновым уравнениям типа электромагнитного где – оператор Лапласа, υ – фазовая скорость.

№ слайда 11 Фазовая скорость ЭМВ определяется выражением где – скорость света в вакууме; В в
Описание слайда:

Фазовая скорость ЭМВ определяется выражением где – скорость света в вакууме; В веществе скорость распространения электромагнитных возмущений меньше в раз.

№ слайда 12 Скорость распространения электромагнитных волн в среде зависит от ее электрическ
Описание слайда:

Скорость распространения электромагнитных волн в среде зависит от ее электрической и магнитной проницаемостей. Величину абсолютным показателем преломления. С учетом последнего имеем: называют и Следовательно, показатель преломления есть физическая величина, равная отношению скорости электромагнитных волн в вакууме к их скорости в среде.

№ слайда 13 ω – круговая частота, φ – начальная фаза колебаний в точках с координатой – волн
Описание слайда:

ω – круговая частота, φ – начальная фаза колебаний в точках с координатой – волновое число, υ – фазовая скорость.

№ слайда 14 Таким образом: • векторы взаимно перпендикулярны, т. к. и направлены одинаково;
Описание слайда:

Таким образом: • векторы взаимно перпендикулярны, т. к. и направлены одинаково; • электромагнитная волна является поперечной; • электрическая и магнитная составляющие распространяются в одном направлении; колеблются в одинаковых фазах. • векторы

№ слайда 15 4.3 Энергия и импульс ЭМП Распространение электромагнитных волн связано с перено
Описание слайда:

4.3 Энергия и импульс ЭМП Распространение электромагнитных волн связано с переносом ЭМ энергии (подобно тому, как распространение упругих волн в веществе связано с переносом механической энергии). Сама возможность обнаружения ЭМВ указывает на то, что они переносят энергию. ЭМВ - способ передачи энергии и информации (в вакууме)

№ слайда 16 Для характеристики переносимой волной энергии русским ученым Н.А. Умовым были вв
Описание слайда:

Для характеристики переносимой волной энергии русским ученым Н.А. Умовым были введены понятия о скорости и направлении движения энергии, о потоке энергии. Спустя десять лет после этого, в 1884 г. английский ученый Джон Пойнтинг описал процесс переноса ЭМ энергии с помощью вектора плотности потока энергии.

№ слайда 17 Поток энергии через единичную площадку, перпендикулярную направлению распростран
Описание слайда:

Поток энергии через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны в единицу времени: Объемная плотность энергии w электромагнитной волны Вектор плотности потока электромагнитной энергии называется вектором Умова-Пойнтинга:

№ слайда 18 Вектор направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а его модуль
Описание слайда:

Вектор направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а его модуль равен энергии, переносимой электромагнитной волной за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны.

№ слайда 19 “Электромагнитная” масса и импульс Существование давления ЭМВ приводит к выводу
Описание слайда:

“Электромагнитная” масса и импульс Существование давления ЭМВ приводит к выводу о том, что электромагнитному полю (световым квантам) присущ электромагнитный импульс и масса. Модуль среднего значения вектора Умова-Пойнтинга называется интенсивностью:

№ слайда 20 Опыты Герца были продолжены П. Н. Лебедевым, который в 1894 г. получил ЭМВ длино
Описание слайда:

Опыты Герца были продолжены П. Н. Лебедевым, который в 1894 г. получил ЭМВ длиной 4 – 6 мм и исследовал прохождение их в кристаллах. При этом было обнаружено двойное преломление волн. Дальнейшее развитие методики эксперимента продолжено в 1923 г. А.А. Глаголева-Аркадьева сконструировала массовый излучатель, в котором короткие ЭМВ, возбужденные колебаниями электрических зарядов в атомах и молекулах, генерировались с помощью искр, между металлическими опилками, взвешенными в масле. Так были получены волны длиной λ от 50 мм до 80 мкм. 4.4 Дальнейшее экспериментальное исследование ЭМВ

№ слайда 21 Опыт Герца с металлическими параболическими зеркалами и призмой Установлена полн
Описание слайда:

Опыт Герца с металлическими параболическими зеркалами и призмой Установлена полная аналогия преломления и отражения ЭМВ со световыми волнами

№ слайда 22 Усовершенствовав вибратор Герца и применив свой приемник, профессор Петербургско
Описание слайда:

Усовершенствовав вибратор Герца и применив свой приемник, профессор Петербургского электротехнического института А.С. Попов 1896 г. наладил опытную радиотелеграфную связь и осуществил с помощью электромагнитных волн передачу сообщения на расстояние около 250 м. В 1899 г. Попов довел расстояние беспроволочной передачи сигналов до 50 км. В 1901 г. была осуществлена радиотелеграфная связь через Атлантический океан. Изобретение электронных ламп (1904 1907) и применение их для генерирования незатухающих колебаний (1913 г.) сделали возможным развитие радиотелеграфии и радиовещания. В 20 30-ых гг. весь мир покрылся сетью мощных радиопередающих станций. Человечество вступило в новую эру коммуникационных отношений.

№ слайда 23 4.5. Шкала ЭМВ В оптике условно рассматривается три области: Длина волны (λ) < р
Описание слайда:

4.5. Шкала ЭМВ В оптике условно рассматривается три области: Длина волны (λ) < размеров приборов; геометрическая оптика. λ сравнима с размеров приборов; волновая оптика. Λ < размеров приборов; квантовая оптика.

№ слайда 24 Длина Название Частота более 100 км Низкочастотные электрические колебания 0 – 3
Описание слайда:

Длина Название Частота более 100 км Низкочастотные электрические колебания 0 – 3 кГц 100 км – 1 мм Радиоволны 3 кГц – 3 ТГц 100 – 10 км сверх низкие частоты 3 – 3-кГц 10 – 1 км километровые (низкие частоты) 30 -– 300 кГц 1 км – 100 м гектометровые (средние частоты) 300 кГц – 3 МГц 100 – 10 м декаметровые (высокие частоты) 3 – 30 МГц 10 – 1 м метровые (очень высокие частоты) 30 – 300МГц 1 м – 10 см дециметровые (ультравысокие) 300 МГц – 3 ГГц 10 – 1 см сантиметровые (сверхвысокие) 3 – 30 ГГц 1 см – 1 мм миллиметровые (крайне высокие) 30 – 300 ГГц 1 – 0.1 мм децимиллиметровые (гипервысокие) 300 ГГц – 3 ТГц 2 мм – 760 нм Инфракрасное излучение 150 ГГц – 400 ТГц 760 – 380 нм Видимое излучение (оптический спектр) 400 - 800 ТГц 380 – 3 нм Ультрафиолетовое излучение 800 ТГц – 100 ПГц 10 нм – 1пм Рентгеновское излучение 30 ПГц – 300 ЭГц 30 ЭГц

№ слайда 25
Описание слайда:

№ слайда 26
Описание слайда:

№ слайда 27 КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА 3.5 Развитие взглядов н
Описание слайда:

КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА 3.5 Развитие взглядов на природу света 3.6 Интерференция световых волн 3.7 Опыт Юнга 3.8 Когерентность и монохроматичность 3.9 Методы наблюдения интерференции 3.10 Интерференция в тонких пленках 3.11 Применение интерференции света

№ слайда 28 3.5 Развитие взглядов на природу света Основные законы геометрической оптики изв
Описание слайда:

3.5 Развитие взглядов на природу света Основные законы геометрической оптики известны ещё с древних времен. Так, Платон (430 г. до н.э.) установил закон прямолинейного распространения света. В трактатах Евклида формулируется закон прямолинейного распространения света и закон равенства углов падения и отражения. Аристотель и Птолемей изучали преломление света. Но точных формулировок этих законов геометрической оптики греческим философам найти не удалось. В конце XVII века, на основе многовекового опыта и развития представлений о свете возникли две мощные теории света – корпускулярная (Ньютон-Декарт) и волновая (Гук-Гюйгенс).

№ слайда 29 Геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики, когда длина с
Описание слайда:

Геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики, когда длина световой волны стремится к нулю. Простейшие оптические явления, например возникновение теней и получение изображений в оптических приборах, могут быть поняты в рамках геометрической оптики. В основу формального построения последней положено четыре закона, установленных опытным путем: • закон прямолинейного распространения света; • закон независимости световых лучей; • закон отражения; • закон преломления света.

№ слайда 30 постоянная равная отношению скорости света в среде Законы отражения и преломлени
Описание слайда:

постоянная равная отношению скорости света в среде Законы отражения и преломления света: ; (угол падения равен углу отражения); (отношение синуса угла падения к синусу угла преломления – величина к скорости света в вакууме с). Таким образом, Ньютон утверждал, что скорость света в веществе больше скорости света в вакууме.

№ слайда 31 Опубликовал в 1690 г. созданную им волновую теорию света, объяснил двойное лучеп
Описание слайда:

Опубликовал в 1690 г. созданную им волновую теорию света, объяснил двойное лучепреломление. Усовершенствовал телескоп; сконструировал окуляр, названный его именем. Открыл кольцо у Сатурна и его спутник Титан. Автор одного из первых трудов по теории вероятностей. Гюйгенс Христиан (1629 – 1695), нидерландский ученый. Жил и работал в Париже. Изобрел маятниковые часы, установил законы колебаний физического маятника. Принцип Гюйгенса

№ слайда 32 Принцип Гюйгенса Каждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является
Описание слайда:

Принцип Гюйгенса Каждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является в свою очередь центром вторичных волн; поверхность, огибающая в некоторый момент времени эти вторичные волны, указывает положение к этому моменту фронта действительно распространяющейся волны.

№ слайда 33 Ферма Пьер (1601 – 1665) – французский математик и физик. Его исследования относ
Описание слайда:

Ферма Пьер (1601 – 1665) – французский математик и физик. Его исследования относятся в большинстве к оптике, где он установил основной принцип геометрической оптики (принцип Ферма). Аналогия между принципом Ферма и вариационными принципами механики сыграла значительную роль в развитии современной динамики и теории оптических инструментов. Принцип Ферма

№ слайда 34 Согласно принципу Ферма, свет распространяется между двумя точками по пути, для
Описание слайда:

Согласно принципу Ферма, свет распространяется между двумя точками по пути, для прохождения которого необходимо наименьшее время. Принцип Ферма

№ слайда 35 Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колеба
Описание слайда:

Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колебаний и волн и ее приложением к объяснению ряда оптических явлений. В связи с работами Т. Юнга и О. Френеля, победа временно перешла к волновой оптике: 1801 г. Т. Юнг сформулировал принцип интерференции и объяснил цвета таких пленок; 1818 г. О. Френель получает премию Парижской Академии за объяснение дифракции; 1840 г. О. Френель и Д. Арго исследуют интерференцию поляризованного света и доказывают поперечность световых колебаний; 3.6 Интерференция световых волн

№ слайда 36 Френель Огюст Жан (1788 -1827) - французский физик, член Парижской академии наук
Описание слайда:

Френель Огюст Жан (1788 -1827) - французский физик, член Парижской академии наук. Научные работы посвящены физической оптике. Дополнил известный принцип Гюйгенса, введя так называемые зоны Френеля (принцип Гюйгенса - Френеля). Разработал в 1818 году теорию дифракции света. Член Лондонского королевского общества.

№ слайда 37 Фраунгофер Йозеф (1787-1826) - немецкий физик, профессор Мюнхенского университет
Описание слайда:

Фраунгофер Йозеф (1787-1826) - немецкий физик, профессор Мюнхенского университета. Научные работы относятся к физической оптике. Внёс существенный вклад в исследование дисперсии и создание ахроматических линз. Фраунгофер изучал дифракцию в параллельных лучах (так называемая дифракция Фраунгофера) сначала от одной щели, а потом от многих. Большой заслугой учёного является использование дифракционных решеток для исследования спектров (некоторые ученые считают его изобретателем первой дифракционной решетки).

№ слайда 38 Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции и д
Описание слайда:

Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции и дифракции. Пусть две волны одинаковой частоты, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства колебания одинакового направления.

№ слайда 39 Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний направленных вдоль од
Описание слайда:

Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний направленных вдоль одной прямой Если разность фаз колебаний возбужденных волнами в некоторой точке пространства остается постоянной во времени, то такие волны называются когерентными.

№ слайда 40 В случае некогерентных волн разность фаз непрерывно изменяется. Для некогерентны
Описание слайда:

В случае некогерентных волн разность фаз непрерывно изменяется. Для некогерентных источников интенсивность результирующей волны всюду одинакова и, равна сумме интенсивностей, создаваемых каждой из волн в отдельности:

№ слайда 41 В случае когерентных волн (для каждой точки пространства) так, что (7.2.2) После
Описание слайда:

В случае когерентных волн (для каждой точки пространства) так, что (7.2.2) Последнее слагаемое в этом выражении называется интерференционным членом. В точках пространства, где , (в максимуме ). , интенсивность

№ слайда 42 Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тел
Описание слайда:

Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается из волн, испускаемыми многими атомами. Периодическая последовательность горбов и впадин волны и образующиеся в процессе акта излучения одного атома, называется цугом волн или волновым цугом. Фазы каждого цуга волны никак не связаны друг с другом. Атомы излучают хаотически. Процесс излучения одного атома длится примерно с. При этом, длина цуга В одном цуге укладывается примерно длин волн.

№ слайда 43 Условие максимума и минимума интерференции а вторая разности фаз двух когерентны
Описание слайда:

Условие максимума и минимума интерференции а вторая разности фаз двух когерентных волн Оптическая разность хода двух волн: L – оптическая длина пути.

№ слайда 44 Если разность хода равна целому числу длин волн в вакууме условие интерференцион
Описание слайда:

Если разность хода равна целому числу длин волн в вакууме условие интерференционного максимума. Если оптическая разность хода то это - условие интерференционного минимума.

№ слайда 45 3.7. Опыт Юнга Расстояние l от щелей, причем Показатель преломления среды – n.
Описание слайда:

3.7. Опыт Юнга Расстояние l от щелей, причем Показатель преломления среды – n.

№ слайда 46
Описание слайда:

№ слайда 47
Описание слайда:

№ слайда 48
Описание слайда:

№ слайда 49 В этом случае происходит ослабляющая (гасящая) интерференция и экран оказывается
Описание слайда:

В этом случае происходит ослабляющая (гасящая) интерференция и экран оказывается темным. Так образуется серия светлых и темных полос (или линий). Определим теперь точное положение светлых линий. Прежде всего заметим, что на рис. а масштаб несколько нарушен. В действительности расстояние d между щелями очень мало по сравнению с расстоянием l до экрана. Поэтому лучи от каждой щели, по существу, параллельны, и θ - угол, образуемый ими с горизонталью. Из затемненного треугольника на рис. б видно, что дополнительное расстояние, проходимое нижним лучом, равно dsinθ.

№ слайда 50 Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно максимумы ин
Описание слайда:

Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно максимумы интенсивности будут наблюдаться в случае, если (m = 0, 1, 2, …), а минимумы – в случае, если ширина интерференционной полосы.

№ слайда 51 Главный максимум, соответствующий проходит через точку О. Вверх и вниз от него р
Описание слайда:

Главный максимум, соответствующий проходит через точку О. Вверх и вниз от него располагаются максимумы (минимумы) первого , ( ), второго ( ) порядков, и т. д.

№ слайда 52 Принцип Гюйгенса и законы геометрической оптики Когда фронт волны достигнет отра
Описание слайда:

Принцип Гюйгенса и законы геометрической оптики Когда фронт волны достигнет отражающей поверхности в точке А, эта точка начнет излучать вторичную волну. Рис.10.1 Для прохождения волной расстояния ВС требуется время Δt = BC/υ. За это же время фронт вторичной волны достигнет точек полусферы, радиус AD которой равен υΔt = ВС. Положение фронта отраженной волны в этот момент времени в соответствии с принципом Гюйгенса задается плоскостью DC, а направление распространения этой волны — лучом II. Из равенства треугольников ABC и ADC вытекает закон отражения: угол отражения i’1 равен углу падения i1.

№ слайда 53 Тогда ВС = с t. За это же время фронт волны, возбуждаемой точкой А в среде со ск
Описание слайда:

Тогда ВС = с t. За это же время фронт волны, возбуждаемой точкой А в среде со скоростью , достигнет точек полусферы, радиус которой AD = t. Положение фронта преломленной волны в этот момент времени в соответствии с принципом Гюйгенса задается плоскостью DC, а направление ее распространения - лучом III. Из рисунка следует, что Для вывода закона преломления предположим, что плоская волна (фронт волны — плоскость АВ), распространяющаяся в вакууме вдоль направления I со скоростью света с, падает на границу раздела со средой, в которой скорость ее распространения равна . Пусть время, затрачиваемое волной для прохождения пути ВС, равно t.

№ слайда 54 3.8 Методы наблюдения интерференции Опыт Юнга Рисунок 7.5
Описание слайда:

3.8 Методы наблюдения интерференции Опыт Юнга Рисунок 7.5

№ слайда 55 Зеркала Френеля Рисунок 7.6
Описание слайда:

Зеркала Френеля Рисунок 7.6

№ слайда 56 Бипризма Френеля Рисунок 7.7
Описание слайда:

Бипризма Френеля Рисунок 7.7

№ слайда 57 Билинза Бийе Рисунок 7.8
Описание слайда:

Билинза Бийе Рисунок 7.8

№ слайда 58 а - световые лучи, отражаясь от верхней и нижней поверхностей тонкого воздушного
Описание слайда:

а - световые лучи, отражаясь от верхней и нижней поверхностей тонкого воздушного клина, интерферируют и образуют светлые и темные полосы: б - интерференционная картина, наблюдаемая в случае оптически плоских стеклянных пластин; в - интерференционная картина, наблюдаемая в случае неплоских пластин. 3.9 Интерференция в тонких пленках

№ слайда 59 Полосы равного наклона
Описание слайда:

Полосы равного наклона

№ слайда 60 Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллельной пластинки удобно
Описание слайда:

Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллельной пластинки удобно использовать интерферометр Майкельсона Рисунок 7.11 интерференционные полосы равного наклона.

№ слайда 61 Интерференция от клина. Полосы равной толщины В белом свете интерференционные по
Описание слайда:

Интерференция от клина. Полосы равной толщины В белом свете интерференционные полосы окрашены. Поэтому такое явление называют цвета тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закалке, и т.п.

№ слайда 62 Полосы равной толщины
Описание слайда:

Полосы равной толщины

№ слайда 63 Кольца Ньютона Ньютон объяснил это явление на основе корпускулярной теории света
Описание слайда:

Кольца Ньютона Ньютон объяснил это явление на основе корпускулярной теории света. Кольцевые полосы равной толщины, наблюдаемые в воздушном зазоре между соприкасающимися выпуклой сферической поверхностью линзы малой кривизны и плоской поверхностью стекла, называют кольцами Ньютона.

№ слайда 64 Кольца Ньютона темного кольца m-го радиус
Описание слайда:

Кольца Ньютона темного кольца m-го радиус

№ слайда 65 Итак: полосы равного наклона получаются при освещении пластинки постоянной толщи
Описание слайда:

Итак: полосы равного наклона получаются при освещении пластинки постоянной толщины ( ) рассеянным светом в котором содержаться лучи разных направлений. Полосы равной толщины наблюдаются при освещении пластинки переменной толщины (клина) ( ) параллельным пучком света.

№ слайда 66 3.10 Применение интерференции света • Тот факт, что расположение интерференционн
Описание слайда:

3.10 Применение интерференции света • Тот факт, что расположение интерференционных полос зависит от длины волны и разности хода лучей, позволяет по виду интерференционной картины (или их смещению) проводить точные измерения расстояний при известной длине волны или, наоборот, определять спектр интерферирующих волн (интерференционная спектроскопия).

№ слайда 67 • Кроме того, по интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородно
Описание слайда:

• Кроме того, по интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородности среды (в т.ч. фазовые), в которой распространяются волны, или отклонения формы поверхности от заданной. • Явление интерференционных волн, рассеянных от некоторого объекта (или прошедших через него), с «опорной» волной лежит в основе голографии (в т.ч. оптической, акустической или СВЧ-голографии).

№ слайда 68 • Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей используется п
Описание слайда:

• Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей используется при создании сложных излучающих систем (антенн) для электромагнитных и акустических волн. • Просветление оптики и получение высокопрозрачных покрытий и селективных оптических фильтров.

№ слайда 69
Описание слайда:

№ слайда 70 • Получение высокоотражающих электрических зеркал Для получения коэффициента отр
Описание слайда:

• Получение высокоотражающих электрических зеркал Для получения коэффициента отражения (такие зеркала используются в лазерных резонаторах) надо нанести 11 – 13 слоев.

№ слайда 71 КОНЕЦ ЛЕКЦИИ
Описание слайда:

КОНЕЦ ЛЕКЦИИ

Скачать эту презентацию


Презентации по предмету
Презентации из категории
Лучшее на fresher.ru