PPt4Web Хостинг презентаций

Главная / Физика / Движение молекул
X Код для использования на сайте:

Скопируйте этот код и вставьте его на свой сайт

X

Чтобы скачать данную презентацию, порекомендуйте, пожалуйста, её своим друзьям в любой соц. сети.

После чего скачивание начнётся автоматически!

Кнопки:

Презентация на тему: Движение молекул


Скачать эту презентацию

Презентация на тему: Движение молекул


Скачать эту презентацию



№ слайда 1 Сегодня * 900igr.net
Описание слайда:

Сегодня * 900igr.net

№ слайда 2 МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА Т П У Доцент кафедры Общей физики Кузнецов Сер
Описание слайда:

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА Т П У Доцент кафедры Общей физики Кузнецов Сергей Иванович Сегодня *

№ слайда 3 Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ 3.1. Явления переноса в газах 3.2. Число ст
Описание слайда:

Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ 3.1. Явления переноса в газах 3.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул в газах 3.3. Диффузия газов 3.4. Внутреннее трение. Вязкость газов 3.5. Теплопроводность газов 3.6. Коэффициенты переноса и их зависимость от давления 3.7. Понятие о вакууме

№ слайда 4 3.1. Явления переноса в газах Из прошлых лекций мы знаем, что молекулы в газе дв
Описание слайда:

3.1. Явления переноса в газах Из прошлых лекций мы знаем, что молекулы в газе движутся со скоростью звука, с такой же скоростью движется пуля. Однако, находясь в противоположном конце комнаты, запах разлитой пахучей жидкости мы почувствуем через сравнительно большой промежуток времени. Это происходит потому, что молекулы движутся хаотически, сталкиваются друг с другом, траектория движения у них ломанная.

№ слайда 5 Рассмотрим некоторые явления, происходящие в газах. Распространение молекул прим
Описание слайда:

Рассмотрим некоторые явления, происходящие в газах. Распространение молекул примеси в газе от источника называется диффузией. В состоянии равновесия температура Т и концентрация n во всех точках системы одинакова. При отклонении плотности от равновесного значения в некоторой части системы возникает движение компонент вещества в направлениях, приводящих к выравниванию концентрации по всему объему системы.

№ слайда 6
Описание слайда:

№ слайда 7 Связанный с этим движением перенос вещества обусловлен диффузией. Диффузионный п
Описание слайда:

Связанный с этим движением перенос вещества обусловлен диффузией. Диффузионный поток будет пропорционален градиенту концентрации:

№ слайда 8 Если какое либо тело движется в газе, то оно сталкивается с молекулами газа и со
Описание слайда:

Если какое либо тело движется в газе, то оно сталкивается с молекулами газа и сообщает им импульс. С другой стороны, тело тоже будет испытывать соударения со стороны молекул, и получать собственный импульс, но направленный в противополож-ную сторону. Газ ускоряется, тело тормозиться, то есть, на тело действуют силы трения. Такая же сила трения будет действовать и между двумя соседними слоями газа, движущимися с разными скоростями.

№ слайда 9
Описание слайда:

№ слайда 10 Это явление носит название внутреннее трение или вязкость газа, причём сила трен
Описание слайда:

Это явление носит название внутреннее трение или вязкость газа, причём сила трения пропорциональна градиенту скорости: (3.1.1)

№ слайда 11 Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность температур, то межд
Описание слайда:

Если в соседних слоях газа создана и поддерживается разность температур, то между ними будет происходить обмен тепла. Благодаря хаотическому движению, молекулы в соседних слоях будут перемешиваться и, их средние энергии будут выравниваться. Происходит перенос энергии от более нагретых слоев к более холодным.

№ слайда 12 называется теплопроводностью. Поток тепла пропорционален градиенту температуры:
Описание слайда:

называется теплопроводностью. Поток тепла пропорционален градиенту температуры: (3.1.2) Перенос энергии от более нагретых слоев к более холодным

№ слайда 13 В состоянии равновесия в среде, содержащей заряженные частицы, потенциал электри
Описание слайда:

В состоянии равновесия в среде, содержащей заряженные частицы, потенциал электрического поля в каждой точке соответствует минимуму энергии системы. При наложении внешнего электрического поля возникает неравновесное движение электрических зарядов в таком направлении, чтобы минимизировать энергию системы в новых условиях.

№ слайда 14 Связанный с этим движением перенос электрического заряда называется электропрово
Описание слайда:

Связанный с этим движением перенос электрического заряда называется электропроводностью, а само направленное движение зарядов электрическим током.

№ слайда 15 В процессе диффузии, при тепло и электропроводности происходит перенос вещества,
Описание слайда:

В процессе диффузии, при тепло и электропроводности происходит перенос вещества, а при внутреннем трении – перенос энергии. В основе этих явлений лежит один и тот же механизм – хаотическое движение молекул. Общность механизма, обуславливающего все эти явления переноса, приводит к тому, что их закономерности должны быть похожи друг на друга.

№ слайда 16 3.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул в газах Обозн
Описание слайда:

3.2. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул в газах Обозначим – длина свободного пробега молекулы. Медленность явлений переноса, например диффузии ароматических веществ – «распространение запаха», при относительно высокой скорости теплового движения молекул ( ) объясняется столкновениями молекул.

№ слайда 17 Расстояние, проходимое молекулой в среднем без столкновений, называется средней
Описание слайда:

Расстояние, проходимое молекулой в среднем без столкновений, называется средней длиной свободного пробега: – средняя скорость теплового движения, – среднее время между двумя столкновениями. Именно средняя длина свободного пробега, нас и интересует (рисунок 3.1).

№ слайда 18 Рисунок 3.1
Описание слайда:

Рисунок 3.1

№ слайда 19 Модель идеального газа – твёрдые шарики одного диаметра, взаимодействую-щие межд
Описание слайда:

Модель идеального газа – твёрдые шарики одного диаметра, взаимодействую-щие между собой только при столкновении. Обозначим σ – эффективное сечение молекулы – полное поперечное сечение рассеяния, характеризующее столкновение между двумя молекулами (рисунок 3.2).

№ слайда 20 Рисунок 3.2 – эффективное сечение молекулы – площадь в которую не может проникну
Описание слайда:

Рисунок 3.2 – эффективное сечение молекулы – площадь в которую не может проникнуть центр любой другой молекулы.

№ слайда 21 За одну секунду молекула проходит путь, равный средней арифметической скорости З
Описание слайда:

За одну секунду молекула проходит путь, равный средней арифметической скорости За ту же секунду молекула претерпе-вает ν столкновений.

№ слайда 22 Подсчитаем число столкновений ν. Вероятность столкновения трех и более молекул б
Описание слайда:

Подсчитаем число столкновений ν. Вероятность столкновения трех и более молекул бесконечно мала. Предположим, что все молекулы застыли, кроме одной. Её траектория будет представлять собой ломаную линию. Столкновения будут только с теми молекулами, центры которых лежат внутри цилиндра радиусом d (рисунок 3.3).

№ слайда 23 Рисунок 3.3 Путь, который пройдет молекула за одну секунду, равен длине цилиндра
Описание слайда:

Рисунок 3.3 Путь, который пройдет молекула за одну секунду, равен длине цилиндра - объём цилиндра n - число молекул в единице объёма среднее число столкнове- ний в одну секунду:

№ слайда 24 На самом деле, все молекулы движутся (и в сторону и навстречу друг другу), поэто
Описание слайда:

На самом деле, все молекулы движутся (и в сторону и навстречу друг другу), поэтому число соударений определяется средней скоростью движения молекул относительно друг друга По закону сложения случайных величин: Так как - средняя длина свободного пробега Тогда:

№ слайда 25 Из уравнения состояния идеального газа выразим n через давление P и температуру
Описание слайда:

Из уравнения состояния идеального газа выразим n через давление P и температуру Т Так как , то есть тогда

№ слайда 26 Таким образом, при заданной температуре, средняя длина свободного пробега обратн
Описание слайда:

Таким образом, при заданной температуре, средняя длина свободного пробега обратно пропорциональна давлению Р: Например: d = 3 Å = 3 10 10 м, Р = 1 атм., Т = 300 К, а, т.к столкновений.

№ слайда 27 3.3. Диффузия газов Диффузия от латинского diffusio – распространение, растекани
Описание слайда:

3.3. Диффузия газов Диффузия от латинского diffusio – распространение, растекание взаимное проникновение соприкасающихся веществ друг в друга, вследствие теплового движения частиц вещества. Диффузия происходит в направлении уменьшения концентрации вещества и ведет к его равномерному распределению по занимаемому объему.

№ слайда 28 Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах. Наиболее быстро диффузи
Описание слайда:

Диффузия имеет место в газах, жидкостях и твердых телах. Наиболее быстро диффузия происходит в газах, медленнее в жидкостях, еще медленнее в твердых телах, что обусловлено характером движения частиц в этих средах. Для газа диффузия – это распределение молекул примеси от источника (или взаимная диффузия газа).

№ слайда 29 Рисунок 3.4 Решаем одномерную задачу. Пусть в газе присутствует примесь с концен
Описание слайда:

Рисунок 3.4 Решаем одномерную задачу. Пусть в газе присутствует примесь с концентрацией n в точке с координатой х. Концентрация примеси зависит от координаты х:

№ слайда 30 Градиент концентрации, в общем случае равен . (3.3.1) Так как у нас одномерная з
Описание слайда:

Градиент концентрации, в общем случае равен . (3.3.1) Так как у нас одномерная задача, то При наличии grad n, хаотическое движение будет более направленным и возникнет поток молекул примеси, направленный от мест с большей концентрацией к местам с меньшей концентрацией. Найдём этот поток.

№ слайда 31 Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную площадку dS в направлении с
Описание слайда:

Подсчитаем число молекул, проходящих через единичную площадку dS в направлении слева на право и справа налево , за время dt. n1 концентрация молекул слева от площадки dS, а n2 концентрация справа

№ слайда 32 Результирующий диффузионный поток через единицу площади в единицу времени: но то
Описание слайда:

Результирующий диффузионный поток через единицу площади в единицу времени: но тогда

№ слайда 33 Обозначим: – коэффициент диффузии. Тогда диффузионный поток будет равен: (3.3.2)
Описание слайда:

Обозначим: – коэффициент диффузии. Тогда диффузионный поток будет равен: (3.3.2) или в общем случае (в трёхмерной системе) (3.3.3) – уравнение Фика.

№ слайда 34 Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен в сторону уменьшения
Описание слайда:

Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен в сторону уменьшения концентрации. При этом коэффициент диффузии D численно равен диффузионному потоку через единицу площади в единицу времени при Измеряется коэффициент диффузии D в м/с2.

№ слайда 35 3.4. Внутреннее трение. Вязкость газов Рассмотрим ещё одну систему координат: υ
Описание слайда:

3.4. Внутреннее трение. Вязкость газов Рассмотрим ещё одну систему координат: υ от х (рисунок 3.5)

№ слайда 36 Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х движется пластинка со скоро
Описание слайда:

Пусть в покоящемся газе вверх, перпендикулярно оси х движется пластинка со скоростью υ0, причём (υT – скорость теплового движения молекул). Пластинка увлекает за собой прилегающий слой газа, тот слой – соседний и так далее. Весь газ делится, как бы на тончайшие слои, скользящие вверх тем медленнее, чем дальше они от пластинки. Раз слои газа движутся с разными скоростями, возникает трение. Выясним причину трения в газе.

№ слайда 37 Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух движениях: тепловом и напра
Описание слайда:

Каждая молекула газа в слое принимает участие в двух движениях: тепловом и направленном. Так как направление теплового движения хаотически меняется, то в среднем вектор тепловой скорости равен нулю . При направленном движении вся совокупность молекул будет дрейфовать с постоянной скоростью υ.

№ слайда 38 Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только дрейфовой скорость
Описание слайда:

Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только дрейфовой скоростью υ: Но так как молекулы участвуют в тепловом движении, они будут переходить из слоя в слой. При этом они будут переносить с собой добавочный импульс, который будет определяться молекулами того слоя, куда перешла молекула. Перемешивание молекул разных слоёв приводит к выравниванию дрейфовых скоростей разных слоёв, что и проявляется макроскопически как действие сил трения между слоями.

№ слайда 39 Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через эту площадку за
Описание слайда:

Рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через эту площадку за время dt влево и вправо переходят потоки молекул.

№ слайда 40 Но эти потоки переносят разный импульс: и При переносе импульса от слоя к слою п
Описание слайда:

Но эти потоки переносят разный импульс: и При переносе импульса от слоя к слою происходит изменение импульса этих слоёв. Это значит, что на каждый из этих слоёв действует сила, равная изменению импульса. Сила эта есть не что другое, как сила трения между слоями газа, движущимися с различными скоростями. Отсюда и название – внутреннее трение.

№ слайда 41 Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Переносимый за время dt импульс
Описание слайда:

Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Переносимый за время dt импульс равен: Или Отсюда получим силу, действующую на единицу площади поверхности, разделяющей два соседних слоя газа:

№ слайда 42 Сила, действующая на единицу площади поверхности, разделяющей два соседних слоя
Описание слайда:

Сила, действующая на единицу площади поверхности, разделяющей два соседних слоя газа: Или, в общем виде Это уравнение Ньютона. Здесь η – коэффициент вязкости: (3.4.3) где D – коэффициент диффузии; ρ – плотность газа

№ слайда 43 Физический смысл коэффициента вязкости η в том, что он численно равен импульсу,
Описание слайда:

Физический смысл коэффициента вязкости η в том, что он численно равен импульсу, переносимому в единицу времени через единицу площади при градиенте скорости равном единице.

№ слайда 44 3.5. Теплопроводность газов Учение о теплопроводности начало развиваться в XVIII
Описание слайда:

3.5. Теплопроводность газов Учение о теплопроводности начало развиваться в XVIII в. и получило свое завершение в работах французского ученого Ж. Фурье (1786 – 1830), опубликовавшего в 1822 г. книгу «Аналитическая теория теплоты».

№ слайда 45 Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками, имеющими разную
Описание слайда:

Рассмотрим газ, заключённый между двумя параллельными стенками, имеющими разную температуру Та и Тб (рисунок 3.6).

№ слайда 46 Итак, у нас имеется градиент температуры Тогда через газ в направлении оси х буд
Описание слайда:

Итак, у нас имеется градиент температуры Тогда через газ в направлении оси х будет идти поток тепла. Хаотично двигаясь, молекулы будут переходить из одного слоя газа в другой, перенося с собой энергию. Это движение молекул приводит к перемешиванию молекул, имеющих различную кинетическую энергию : здесь i – число степеней свободы молекулы.

№ слайда 47 При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения: Среднеарифметическая скоро
Описание слайда:

При подсчёте потока тепла введём следующие упрощения: Среднеарифметическая скорость теплового движения молекул Концентрация молекул в соседних слоях одинакова, (хотя на самом деле она различается, что даёт ошибку 10 %).

№ слайда 48 Снова вернёмся к рисунку 3.6. Через площадку dS за время dt слева проходит число
Описание слайда:

Снова вернёмся к рисунку 3.6. Через площадку dS за время dt слева проходит число молекул:

№ слайда 49 Средняя энергия этих молекул К – соответствует значению энергии в том месте, где
Описание слайда:

Средняя энергия этих молекул К – соответствует значению энергии в том месте, где они испытывают последний раз столкновение. Для одной молекулы газа: Соответственно, справа проходит молекул. Каждая из этих молекул перенесёт энергию

№ слайда 50 Результирующий поток энергии через dS равен разности потоков и , то есть Применя
Описание слайда:

Результирующий поток энергии через dS равен разности потоков и , то есть Применяя те же рассуждения, получим: результирующий поток через единичную площадку в единицу времени равен q и направлен он в сторону противоположную направлению градиента: ,

№ слайда 51 или (3.5.1) – уравнение теплопроводности Ж.Фурье. Здесь q – тепловой поток; χ –
Описание слайда:

или (3.5.1) – уравнение теплопроводности Ж.Фурье. Здесь q – тепловой поток; χ – коэффициент теплопроводности, равный: или (3.5.2) (3.5.3)

№ слайда 52 υТ – тепловая скорость молекул; – удельная теплоемкость при постоянном объеме. Н
Описание слайда:

υТ – тепловая скорость молекул; – удельная теплоемкость при постоянном объеме. Найдем размерность коэффициента теплопроводности:

№ слайда 53 3.6. Уравнения и коэффициенты переноса Сопоставим уравнения переноса Уравнение Ф
Описание слайда:

3.6. Уравнения и коэффициенты переноса Сопоставим уравнения переноса Уравнение Фика для диффузии. Коэффициент диффузии

№ слайда 54 или Уравнение Ньютона для трения. Коэффициент вязкости:
Описание слайда:

или Уравнение Ньютона для трения. Коэффициент вязкости:

№ слайда 55 или Уравнение Фурье для теплопроводности. Коэффициент теплопроводности:
Описание слайда:

или Уравнение Фурье для теплопроводности. Коэффициент теплопроводности:

№ слайда 56 Все эти законы были установлены опытно, задолго до обоснования молекулярно-кинет
Описание слайда:

Все эти законы были установлены опытно, задолго до обоснования молекулярно-кинетической теорией. Эта теория позволила установить, что внешнее сходство уравнений обусловлено общностью лежащих в их основе молекулярного механизма перемешивания молекул в процессе их теплового хаотического движения.

№ слайда 57 Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи молекулярно-кинетической т
Описание слайда:

Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи молекулярно-кинетической теории ей недоставало твёрдой опоры – прямых экспериментов, доказывающих существование атомов и молекул. Это дало возможность некоторым, философам, проповедовавшим субъективный идеализм заявлять, что схожесть формул – это произвол учёных, упрощённое математическое описание явлений.

№ слайда 58 Но это конечно не так. Все выше указанные коэффициенты связаны между собой и все
Описание слайда:

Но это конечно не так. Все выше указанные коэффициенты связаны между собой и все выводы молекулярно – кинетической теории подтверждены опытно.

№ слайда 59 Зависимость коэффициентов переноса от давления Р Так как скорость теплового движ
Описание слайда:

Зависимость коэффициентов переноса от давления Р Так как скорость теплового движения молекул и не зависит от давления Р, а коэффициент диффузии D ~ λ , то и зависимость D от Р должна быть подобна зависимости λ(Р). При обычных давлениях и в разряженных газах в высоком вакууме D = const.

№ слайда 60 С ростом давления λ уменьшается и затрудняется диффузия ( ). В вакууме и при обы
Описание слайда:

С ростом давления λ уменьшается и затрудняется диффузия ( ). В вакууме и при обычных давлениях отсюда, и С увеличением Р и ρ, повышается число молекул переносящих импульс из слоя в слой, но зато уменьшается расстояние свободного пробега λ. Поэтому, вязкость η и теплопроводность χ, при высоких давлениях, не зависят от Р (η и χ – const). Все эти результаты подтверждены экспериментально (Рис 3.7).

№ слайда 61 Рисунок 3.7 На рисунке 3.7 показаны зависимости коэффициентов переноса и λ от да
Описание слайда:

Рисунок 3.7 На рисунке 3.7 показаны зависимости коэффициентов переноса и λ от давления Р. Эти зависимости широко используют в технике (например, при измерении вакуума).

№ слайда 62 Молекулярное течение. Эффузия газов Молекулярное течение – течение газов в услов
Описание слайда:

Молекулярное течение. Эффузия газов Молекулярное течение – течение газов в условиях вакуума, то есть когда молекулы не сталкиваются друг с другом. Течение газа в условиях вакуума через отверстие (под действием разности давлений) называется эффузией газа.

№ слайда 63 В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда, то есть,
Описание слайда:

В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда, то есть, происходит трение газа о стенки сосуда. Трение перестаёт быть внутренним, и понятие вязкости теряет свой прежний смысл (как трение одного слоя газа о другой).

№ слайда 64 Как при молекулярном течении, как и при эффузии, количество протекающего в едини
Описание слайда:

Как при молекулярном течении, как и при эффузии, количество протекающего в единицу времени газа обратно пропорционально корню квадратному из молярной массы: . Эту зависимость тоже широко используют в технике, например – для разделения изотопов газа U235 (отделяют от U238, используя газ UF6).

№ слайда 65 3.7. Понятие о вакууме Газ называется разреженным, если его плотность столь мала
Описание слайда:

3.7. Понятие о вакууме Газ называется разреженным, если его плотность столь мала, что средняя длина свободного пробега молекул может быть сравнима с линейными размерами l сосуда, в котором находится газ. Такое состояние газа называется вакуумом. Различают следующие степени вакуума: сверхвысокий ( ), высокий ( ), средний ( ) и низкий вакуум.

№ слайда 66 Свойства разряженных газов отличаются от свойств неразряженных газов. Это видно
Описание слайда:

Свойства разряженных газов отличаются от свойств неразряженных газов. Это видно из таблицы, где приведены некоторые характеристики различных степеней вакуума.

№ слайда 67 Определяется параметром Характеристика Вакуум низкий средний высокий сверхвысоки
Описание слайда:

Определяется параметром Характеристика Вакуум низкий средний высокий сверхвысокий λ < l λ ≈ l λ > l λ >> l Давление в мм рт.ст 760 – 1 1 – 10–3 10–3 – 10–7 10–8 и менее Число молекул в ед. объема (в м–3) 1025 – 1022 1022 – 1019 1019 – 1013 1013 и менее Зависимость от давления коэффициентов χ и η Не зависят от давления Прямо пропорциональны давлению Теплопроводность и вязкость практически отсутствуют

№ слайда 68 Если из сосуда откачивать газ, то по мере понижения давления число столкновений
Описание слайда:

Если из сосуда откачивать газ, то по мере понижения давления число столкновений молекул друг с другом уменьшается, что приводит к увеличению их длины свободного пробега. При достаточно большом разрежении столкновения между молекулами относительно редки, поэтому основную роль играют столкновения молекул со стенками сосуда.

№ слайда 69 В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа приводит к с
Описание слайда:

В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа приводит к соответствующей убыли частиц без изменения . Следовательно, уменьшается число носителей импульса или внутренней энергии в явлениях вязкости и теплопроводности. Коэффициент переноса в этих явлениях прямо пропорциональны плотности газа. В сильно разряженных газах внутреннее трение по существу отсутствует.

№ слайда 70 Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорционален разности темпе
Описание слайда:

Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорционален разности температур и плотности газа. Стационарное состояние разряженного газа, находящегося в двух сосудах, соединенных узкой трубкой, возможно при условии равенства встречных потоков частиц, перемещающихся из одного сосуда в другой: , где n1 и n2 – число молекул в 1 см3 в обоих сосудах; и – их средние арифметические скорости.

№ слайда 71 Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее условие стационарности
Описание слайда:

Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее условие стационарности можно переписать в виде уравнения, выражающего эффект Кнудсена: где P1 и P2 – давления разряженного газа в обоих сосудах.

№ слайда 72 Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике, так как например, во
Описание слайда:

Вопросы создания вакуума имеют большое значение в технике, так как например, во многих современных электронных приборах используются электронные пучки, формирование которых возможно лишь в условиях вакуума. Для получения различных степеней разряжения применяются вакуумные насосы, позволяющие получить предварительное разряжение (форвакуум) до ≈ 0,13 Па, а также вакуумные насосы и лабораторные приспособления, позволяющие получить давление до 13,3 мкПа – 1, 33 пПа (10–7 – 10–14 мм рт.ст.).

№ слайда 73
Описание слайда:

Скачать эту презентацию


Презентации по предмету
Презентации из категории
Лучшее на fresher.ru