PPt4Web Хостинг презентаций

Главная / Физика / Классическая динамика. Законы ньютона
X Код для использования на сайте:

Скопируйте этот код и вставьте его на свой сайт

X

Чтобы скачать данную презентацию, порекомендуйте, пожалуйста, её своим друзьям в любой соц. сети.

После чего скачивание начнётся автоматически!

Кнопки:

Презентация на тему: Классическая динамика. Законы ньютона


Скачать эту презентацию

Презентация на тему: Классическая динамика. Законы ньютона


Скачать эту презентацию



№ слайда 1 Сегодня: пятница, 29 ноября 2013 г. КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА.ЗАКОНЫ НЬЮТОНА
Описание слайда:

Сегодня: пятница, 29 ноября 2013 г. КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА.ЗАКОНЫ НЬЮТОНА

№ слайда 2 Лекция 3 Тема: КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА.ЗАКОНЫ НЬЮТОНАСодержание лекции:ВведениеИне
Описание слайда:

Лекция 3 Тема: КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА.ЗАКОНЫ НЬЮТОНАСодержание лекции:ВведениеИнерциальные системы отсчета.Первый закон Ньютона2. Второй закон Ньютона. Основные понятия3. Третий закон Ньютона4. Свойства пространства-времени и уравнения классической динамики.

№ слайда 3 Глава 2. КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА2.1. Введение Динамика – раздел ме
Описание слайда:

Глава 2. КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА2.1. Введение Динамика – раздел механики, посвященныйизучению движения материальных тел поддействием приложенных к ним сил. В основе классической динамики лежатзаконы Ньютона. Как и другие принципы, лежащие в основефизики, они являются обобщением опытныхфактов.

№ слайда 4 Законы классической динамики имеют огромную область применения от описания движе
Описание слайда:

Законы классической динамики имеют огромную область применения от описания движения микроскопических частиц в модели идеального газа до поведения гигантских тел во Вселенной. Открытие, применение и осознание этих законов определяют технических прогресс человечества на протяжении уже более трех веков.

№ слайда 5 2.2. Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона Для описания механически
Описание слайда:

2.2. Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона Для описания механических явлений надо выбрать систему отсчета. В различных системах отсчета законы движения имеют, в общем случае, различный вид.

№ слайда 6 Оказывается можно найти такую системуотсчета, в которой законы механики имеютнаи
Описание слайда:

Оказывается можно найти такую системуотсчета, в которой законы механики имеютнаиболее простой вид. Это система отсчета с однородным иизотропным пространством и однороднымвременем.Такая система отсчета называется инерциальной.

№ слайда 7 В инерциальной системе отсчета всякое свободное движение происходит с постоянной
Описание слайда:

В инерциальной системе отсчета всякое свободное движение происходит с постоянной по величине и направлению скоростью. Это утверждение оставляет содержание первого закона Ньютона закона инерции. Если наряду с имеющейся у нас инерциальной системой отсчета мы введем другую систему отсчета, движущуюся относительно первой прямолинейно и равномерно, то законы свободного движения по отношению к этой системе будут такими же, как и по отношению к первоначальной:свободное движение снова будет происходить с постоянной скоростью.

№ слайда 8 Существует бесконечное множество инерциальных систем отсчета, движущихся относит
Описание слайда:

Существует бесконечное множество инерциальных систем отсчета, движущихся относительно друг друга равномерно и прямолинейно. Во всех инерциальных системах свойства пространства и времени одинаковы и одинаковы все законы механики. Это утверждение составляет содержание принципа относительности Галилея.

№ слайда 9 Координаты одной и той же точки в разных системах отсчета K1 и K2, из которых K1
Описание слайда:

Координаты одной и той же точки в разных системах отсчета K1 и K2, из которых K1 движется относительно K2 со скоростью v, связаны друг с другом соотношением

№ слайда 10 Подразумевается, что время течет одинаково в K1 и K2: t1 = t2 = t. Представление
Описание слайда:

Подразумевается, что время течет одинаково в K1 и K2: t1 = t2 = t. Представление об абсолютном времени лежит в основе классический механики. Принцип относительности Галилея можно сформулировать как требование инвариантности уравнений механики по отношению к преобразованиям Галилея:

№ слайда 11 Из абсолютности времени и принципа относительности Галилея следует, что в класси
Описание слайда:

Из абсолютности времени и принципа относительности Галилея следует, что в классической механике взаимодействие между телами распространяется мгновенно. Если бы взаимодействие было бы не "мгновенным", то в силу принципа Галилея и однородности времени скорость распространения фундаментальных взаимодействий была бы различна в разных инерциальных системах отсчета. Это привело бы к различию законов движения тел в разных инерциальных системах отсчета.

№ слайда 12 Из первого закона следует важный физический принцип: существование инерциальной
Описание слайда:

Из первого закона следует важный физический принцип: существование инерциальной системы отсчета. Смысл первого закона состоит в том, что: если на тело не действуют внешние силы, то существует система отсчета, в которой оно покоится. Но если в одной системе тело покоится, то существует множество других систем отсчета, в которых тело движется с постоянной скоростью.

№ слайда 13 Следствием первого закона Ньютона является утверждение: если наблюдатель находит
Описание слайда:

Следствием первого закона Ньютона является утверждение: если наблюдатель находится в инерциальной системе отсчета,а это удостоверяет покоящееся в ней тело, то все прочие тела, на которые не действуют силы, будут также находиться в покое или двигаться с постоянной скоростью.

№ слайда 14 2.3. Второй закон Ньютона. Основные понятия Второй закон Ньютона количественно о
Описание слайда:

2.3. Второй закон Ньютона. Основные понятия Второй закон Ньютона количественно определяет: изменение состояние движения тела под действием внешних сил. Под силой в механике понимают всякую причину, изменяющую состояние движения тела. Всякое тело оказывает сопротивление при попытках привести его в движение или изменить модуль или направление его скорости. Это свойство тел называется инертностью.

№ слайда 15 Неизвестную массу m можно сравнить с данной стандартной массой m0, поместив межд
Описание слайда:

Неизвестную массу m можно сравнить с данной стандартной массой m0, поместив между ними небольшую сжатую пружину. Отпустив пружину, мы заставим первоначально покоившиеся массы разлететься в противоположные стороны со скоростями v и v0 соответственно. При этом количественно неизвестную массу m можно определить следующим образом:m = m0v0/v (определение инертной массы).

№ слайда 16 Импульс или количество движенияматериальной точки является вектор, равныйпроизве
Описание слайда:

Импульс или количество движенияматериальной точки является вектор, равныйпроизведению массы точки на ее скорость:Импульсом или количеством движениясистемы материальных точек назовемвекторную сумму импульсов отдельныхматериальных точек, из которых эта системасостоит.Для системы из двух материальных точекp = p1 + p2 = m1v1 + m2v2.

№ слайда 17 В инерциальной системе отсчета изменение импульса p материальной точки со времен
Описание слайда:

В инерциальной системе отсчета изменение импульса p материальной точки со временем представляется уравнением Величина F, равная скорости изменения импульса во времени, называется силой, действующей на рассматриваемую материальную точку. Очевидно, сила F есть вектор, поскольку она равна производной вектора p по времени.

№ слайда 18
Описание слайда:

№ слайда 19 Таким образом, в инерциальной системе отсчета производная импульса материальной
Описание слайда:

Таким образом, в инерциальной системе отсчета производная импульса материальной точки по времени равна действующей на нее силе.Это утверждение называется вторым законом Ньютона, а соответствующие ему уравнения – уравнениями движения материальной точки.

№ слайда 20 Во второй закон Ньютона входит результирующая сила. Поэтому прежде чем применять
Описание слайда:

Во второй закон Ньютона входит результирующая сила. Поэтому прежде чем применять второй закон Ньютона, нужно сначала найти векторную сумму всех сил, действующих на данное тело. Это положение очень существенно, и оно имеет дополнительное физическое содержание, которое можно проверить экспериментально.

№ слайда 21 Соотношение ma = Fрез предполагает аддитивность масс и векторный закон сложения
Описание слайда:

Соотношение ma = Fрез предполагает аддитивность масс и векторный закон сложения сил.Аддитивность масс означает, что если соединить вместе два тела с массами mA и mB, то масса такого тела будет равна

№ слайда 22 2.4. Третий закон Ньютона Третий закон динамики Ньютон сформулировал так: “Дейст
Описание слайда:

2.4. Третий закон Ньютона Третий закон динамики Ньютон сформулировал так: “Действию всегда есть равное и противоположное противодействие; иначе взаимодействия двух тел друг на друга между собой равны и направлены в противоположные стороны”. Третий закон утверждает: если тело В действует на тело А с силой FАВ, то в свою очередь тело А обязательно действует на тело В с силой FВА, равной по величине и противоположной по знаку силе FАВ; обе силы направлены вдоль одной прямой.Третий закон отражает тот факт, что сила есть результат взаимодействия двух различных тел.

№ слайда 23 Третий закон ничего не говорит о величине сил, а только о том, что они равны. Зд
Описание слайда:

Третий закон ничего не говорит о величине сил, а только о том, что они равны. Здесь очень важно отметить, что в третьем законе идет речь о силах, приложенных к различным телам. Поезд из трех вагонов, который тянут с внешней силой F.Взаимодействие между вагонами передается с помощью нитей, не имеющих массы.

№ слайда 24 На тело m1 со стороны m2 действует сила F1(2), а на тело m2 со стороны m1 сила F
Описание слайда:

На тело m1 со стороны m2 действует сила F1(2), а на тело m2 со стороны m1 сила F2(1). По третьему закону Ньютона сумма F2(1) + F1(2) равна нулю. Ускорение поезда можно найти, применяя к каждому вагону второй закон Ньютона и затем складывая следующие выражения:F = (m1 + m2 + m3)a,Суммы в квадратных скобках обращаются в нуль.

№ слайда 25 На рис. изображен брусок массой m, прижатый к стенке с силой F. Если в этом случ
Описание слайда:

На рис. изображен брусок массой m, прижатый к стенке с силой F. Если в этом случае автоматически применить уравнение F = ma, то мы получим ускорение a = F/m, которое отлично от нуля. Однако совершенно очевидно, что брусок не испытывает ускорения под действием силы F, потому что атомы стенки отталкивают брусок с силой F1, равной – FРезультирующая сила Fрез = F + F1 = F + (– F) = 0.

№ слайда 26 Если на брусок действует Fg – сила тяжести, то возникает сила реакции F2, направ
Описание слайда:

Если на брусок действует Fg – сила тяжести, то возникает сила реакции F2, направленная вверх и равная –Fg. В этом случае результирующая сила является суммой всех четырех сил (рис.3.7):

№ слайда 27 2.5. Наклонная плоскость Вычислим ускорение тела массой m, скользящего по наклон
Описание слайда:

2.5. Наклонная плоскость Вычислим ускорение тела массой m, скользящего по наклонной поверхности, которая образует угол с горизонтальной плоскостью. На рис.а показаны три действующие на тело силы: сила реакции FN, сила трения Ff , направленная против движения, и сила тяжести mg, направленная вниз. Векторное сложение этих сил на рис.б дает Fрез.

№ слайда 28
Описание слайда:

№ слайда 29 Силы образуют прямоугольный треугольник, причем угол между FN и mg равен . Отсюд
Описание слайда:

Силы образуют прямоугольный треугольник, причем угол между FN и mg равен . Отсюда: Заменяя Fрез на ma , получаем ma = mgsin Ff.В отсутствие трения a = gsin (без трения).

№ слайда 30 В случае когда имеется трение, в формуле следует заменить Ff на dFN, что даетma
Описание слайда:

В случае когда имеется трение, в формуле следует заменить Ff на dFN, что даетma = mgsin dFN.Из треугольника сил на рис.б находим FN = mgcos. Подставляя это в последнее соотношение имеем: a = gsin d gcos.Из a = gsin и a = gsin d gcos следует, что наклонную плоскость можно использовать для уменьшения ускорения тела, возникшего благодаря силе тяжести.

№ слайда 31 Пусть брусок скользит по наклонной плоскости, не ускоряясь. Тогда в a = gsin d g
Описание слайда:

Пусть брусок скользит по наклонной плоскости, не ускоряясь. Тогда в a = gsin d gcos нужно положить a = 0, и мы можем написатьgsin = d gcos,откуда tg = d.При этом значении угла наклона тело будет двигаться без ускорения.

№ слайда 32 Лекция окончена
Описание слайда:

Лекция окончена

Скачать эту презентацию


Презентации по предмету
Презентации из категории
Лучшее на fresher.ru