PPt4Web Хостинг презентаций

Главная / Физика / Ионизирующее излучение: основные термины, понятия, механизмы
X Код для использования на сайте:

Скопируйте этот код и вставьте его на свой сайт

X

Чтобы скачать данную презентацию, порекомендуйте, пожалуйста, её своим друзьям в любой соц. сети.

После чего скачивание начнётся автоматически!

Кнопки:

Презентация на тему: Ионизирующее излучение: основные термины, понятия, механизмы


Скачать эту презентацию

Презентация на тему: Ионизирующее излучение: основные термины, понятия, механизмы


Скачать эту презентацию



№ слайда 1 Ионизирующее излучение: основные термины, понятия, механизмы Типы ионизирующих и
Описание слайда:

Ионизирующее излучение: основные термины, понятия, механизмы Типы ионизирующих излучений, их взаимодействие с веществом (механизмы поглощения энергии). Относительная биологическая эффективность ионизирующих излучений, линейная передача энергии. Основные физические величины радиобиологии и единицы их измерения.

№ слайда 2 Основные физические величины радиобиологии и единицы их измерения Радионуклид -
Описание слайда:

Основные физические величины радиобиологии и единицы их измерения Радионуклид - Радиоактивный нуклид (изотоп), ядро которого способно к радиоактивному распаду.Активность радионуклида – скорость, с которой происходит радиоактивный распад нуклеотида. В международной системе единицей активности является беккерель (Бк). 1 Бк = 1 распад в секунду. (Удельная активность (Бк/кг), коэффициент накопления или перехода (КН или КП))Доза излучения (экспозиционная доза) измеряется для получения представления о количестве энергии ионизирующего излучения, падающей на объект за время облучения. Размерность экспозиционной дозы – это заряд, возникающий в единице массы поглотителя, в международной системе единиц - Кл/кг (кулон на килограмм). Также в настоящее время широко применяют внесистемную единицу – Р (Рентген).Доза облучения (поглощенная доза) – это величина энергии ионизирующего излучения, переданная веществу. В международной системе единиц поглощенная доза излучения измеряется в Греях (Гр). 1 Гр= 1Дж/кг.Мощность дозы. Эта величина характеризует скорость увеличения дозы за единицу времени. Измеряется в Гр/с или Кл/(кг * с).Эквивалентная доза, эффективная доза

№ слайда 3 Основные физические величины радиобиологии
Описание слайда:

Основные физические величины радиобиологии

№ слайда 4 Радиация (излучение) – энергия, испускаемая каким-либо источником (электромагнит
Описание слайда:

Радиация (излучение) – энергия, испускаемая каким-либо источником (электромагнитное, тепловое, гравитационное, космическое, ядерное) Ионизирующее излучение - излучение с энергией выше потенциала ионизации (>10 эВ) – способно ионизировать атомы и молекулы поглотителя Ионизирующее излучение обладает двумя отличительными свойствами: - способно проникать через вещество;проходя через вещество взаимодействует с атомами и молекулами, что приводит к их возбуждению и ионизации;

№ слайда 5 Физическая природа ионизирующих излучений Типы ионизирующих излучений:Корпускуля
Описание слайда:

Физическая природа ионизирующих излучений Типы ионизирующих излучений:Корпускулярные – частицы (электроны и позитроны - β-частицы; ядра атомов водорода – протоны, дейтерия – дейтроны, гелия - α-частицы и др.; нейтроны; нестабильные частицы – π+,-,0 -мезоны и др.) Электромагнитные - коротковолновое излучение (рентгеновское, гамма-излучение) -

№ слайда 6 Спектр электромагнитных излучений
Описание слайда:

Спектр электромагнитных излучений

№ слайда 7 Диапазон энергий гамма-квантов: 2,6 кэВ – 7,1 МэВ. Гамма-кванты испускаютсяядрам
Описание слайда:

Диапазон энергий гамма-квантов: 2,6 кэВ – 7,1 МэВ. Гамма-кванты испускаютсяядрами атомов при изменении их энергетического состояния;при аннигиляции электрона и позитрона Если аннигилируют практически неподвижные е- и е+, то фотоны уносят энергию, равную сумме энергий покоя е- и е+, т.е. энергию 2mс2 = 2*0.511 МэВ = 1.022 МэВ, где m – масса электрона и позитрона. Фотоны разлетаются в противоположные стороны и каждый уносит энергию 0.511 МэВ.

№ слайда 8 тормозное, с непрерывным спектром – испускается заряженными частицами высоких эн
Описание слайда:

тормозное, с непрерывным спектром – испускается заряженными частицами высоких энергий (обычно е-) при торможении в кулоновском поле ядра. Применяется в рентгеновских трубках;характеристическое, с линейчатым спектром - испускается атомом при заполнении вакансий на внутренних электронных оболочках, образованных в результате его взаимодействия с ускоренными электронами. Применяется для рентгено-структурного анализа Энергетический спектр фотонов у тормозного излучения как функция Eg 1917 г. Нобелевская премия за открытие характеристического рентгеновского излучения (Чарлз Баркле)

№ слайда 9 Синхротронное излучение (или магнитотормозное) Испускается:заряженными частицами
Описание слайда:

Синхротронное излучение (или магнитотормозное) Испускается:заряженными частицами, движущимися по круговым орбитам со скоростями, близкими к скорости света в вакууме. Изменение направления движения электрона происходит под действием магнитного поля. Рентгеновское, синхротронное и гамма-излучение при одинаковой энергии имеют одинаковые свойства и различаются только способом происхождения.

№ слайда 10 в 1901 г. Нобелевская премия за открытие X-лучей (В.Рентгену); в 1913 г. Генри М
Описание слайда:

в 1901 г. Нобелевская премия за открытие X-лучей (В.Рентгену); в 1913 г. Генри Мозли изучая рентгеновские спектры элементов доказал: порядковый номер элемента в периодической системе численно равен заряду ядра его атома. Но получить высшую научную награду Мозли не довелось: он трагически погиб через два года после своего открытия при высадке английского десанта в проливе Дарданеллы; в 1914 г. Нобелевская премия за открытие дифракции рентгеновских лучей (М. фон Лауэ); в 1915 г. Нобелевская премия за изучение структуры кристаллов с помощью рентгеновских лучей присуждена отцу и сыну Брэггам Уильям Генри и Уильям Лоренс, которые заложили основы рентгено-структурного анализа; в 1917 г. Нобелевская премия за открытие характеристического рентгеновского излучения (Чарлзу Баркле); Поскольку во время войны поездки были ограничены, церемонию награждения пришлось отложить, и только в 1920 г. Баркла смог прочитать свою Нобелевскую лекцию "Характеристическое рентгеновское излучение"; в 1922 г. Нобелевская премия за разработку теории периодической системы элементов, используя закономерности изменения рентгеновских спектров (Нильсу Бору); в 1922 г. Открытие элемента Гафний по рентгеновским спектрам (А.Довийе); в 1924 г. Нобелевская премия за исследования спектров в диапазоне рентгеновских лучей (К.Сигбану); в 1925 г. Открытие элемента Рений по рентгеновским спектрам (супруги Ноддак)

№ слайда 11 Нобелевские премии за исследования рентгеновских лучей и открытия, сделанные с и
Описание слайда:

Нобелевские премии за исследования рентгеновских лучей и открытия, сделанные с их помощью (1901-1981 гг) в 1927 г. Нобелевская премия за открытие рассеяния рентгеновских лучей на свободных электронах вещества (А.Комптону). Артур Комптон в 1923 г. обнаружил эффект (назван его именем), который сыграл крайне важную роль в развитии квантовой теории в 20-х гг; в 1936 г. Нобелевская премия за вклад в изучение молекулярных структур с помощью дифракции рентгеновских лучей и электронов (П.Дебаю); в 1946 г. Нобелевская премия по физиологии и медицине Герману Меллеру за обнаружение и изучение мутаций под действием рентгеновских лучей; в 1964 г. Дороти Кроуфут-Ходжкин (англ) – НП по химии: методом рентгено-структурного анализа она определила строение белков и ряда биологически активных соединений. 1962 и 1988 гг – НП за открытие структуры молекул гемоглобина, дезоксирибонуклеиновой кислоты (ДНК) и белков, соединений, ответственных за фотосинтез, лекарственных препаратов с помощью рентгеновских лучей;в 1979 г. Нобелевская премия за разработку метода осевой рентгеновской томографии (А.Кормаку и Г.Хаунсфилду); в 1981 г. Кай Сигбан (сын Карла Сигбана) - премия по физике за разработку рентгеновской электронной спектрометрии - метода широко применяемого в химических исследованиях.

№ слайда 12 Механизмы взаимодействия электромагнитного излучения (фотонов – квантовых частиц
Описание слайда:

Механизмы взаимодействия электромагнитного излучения (фотонов – квантовых частиц, не имеющих заряда) с веществом: Фотоэффект Комптоновский эффект (рассеяние)Образование парРэлеевское (когерентное) рассеяние;Фотоядерные реакцииСм. Кудряшов, 2003; Сивухин, 2006 (Атомная и ядерная физика)

№ слайда 13 Механизмы поглощения энергии фотонов Фотоэффект (только для длинноволнового рент
Описание слайда:

Механизмы поглощения энергии фотонов Фотоэффект (только для длинноволнового рентгеновского излучения) Энергия падающего кванта полностью поглощается веществом, в результате появляются свободные электроны с кинетической энергией, равной энергии захваченного кванта за вычетом энергии выхода электрона

№ слайда 14 Эффект Комптона - упругое рассеяние падающих фотонов на электроне внешней орбиты
Описание слайда:

Эффект Комптона - упругое рассеяние падающих фотонов на электроне внешней орбиты Электрону внешней орбиты передается часть энергии фотона. Оставшуюся энергию уносят рассеявшиеся фотоны. Средняя энергия фотонов возрастает с увеличением энергии падающего излучения

№ слайда 15 для фотонов с энергией > 1,022 МэВ, т.е. превышающей внутриатомные энергии связи
Описание слайда:

для фотонов с энергией > 1,022 МэВ, т.е. превышающей внутриатомные энергии связи В результате взаимодействия кванта излучения с кулоновским полем ядра атома, квант исчезает и одновременно возникает пара частиц электрон-позитрон. Позитрон аннигилирует с электронами среды, с образованием вторичных гамма-квантовВторичные гамма-кванты проходя через вещество теряют энергию за счет фотоэффекта или эффекта Комптона

№ слайда 16 Относительная вероятность реализации вышеперечисленных механизмов при облучении
Описание слайда:

Относительная вероятность реализации вышеперечисленных механизмов при облучении биологических тканей представлена на рисунке 10-100 кэВ – фотоэффект; 0,3-10 МэВ – эффект Комптона; >10 МэВ – образование пар В большинстве случаев при облучении биологических объектов энергия электромагнитного излучения находится в диапазоне 0.2-2 МэВ, поэтому наибольшую роль играет эффект Комптона При действии рентгеновского и гамма-излучения первичная ионизация (возникновение атомов, утративших электрон вследствие фото- и Комптон-эффекта) мала по сравнению с ионизацией в результате действия вторичных электронов. Поэтому электромагнитное излучение считают косвенно ионизирующим.

№ слайда 17 Использование ионизирующих излучений
Описание слайда:

Использование ионизирующих излучений

№ слайда 18 2. Корпускулярное излучение Нейтроны (открыты в 1932 г):частицы с массой 1,0087
Описание слайда:

2. Корпускулярное излучение Нейтроны (открыты в 1932 г):частицы с массой 1,0087 атомной единицы и нулевым зарядом Получают нейтроны в ядерных реакциях или при делении ядер урана и трансурановых элементовСвободный нейтрон нестабилен и распадается на протон, электрон и антинейтрино, Т1/2=918 с.Время жизни нейтрона в биологических тканях = 0,0002 с (в 4,5 млн раз меньше Т1/2)в зависимости от энергии частиц делится на группы: сверхбыстрые (энергия > 20 МэВ)быстрые (энергия 0,1-20 МэВ),промежуточные (0,5-100 кэВ), медленные (< 0,5 эВ)тепловые (0,025 эВ при температуре +20 оС, скорость 2200 м/с)

№ слайда 19 Взаимодействие нейтронов с веществом: 1) Упругое рассеяние (для быстрых нейтроно
Описание слайда:

Взаимодействие нейтронов с веществом: 1) Упругое рассеяние (для быстрых нейтронов) – в результате соударения нейтрона с ядром атома кинетическая энергия нейтрона распределяется между ним и «ядром отдачи». Чем меньше масса ядра, тем больше энергии оно получит (водород). В биологических тканях, богатых водородом, появляются «протоны отдачи», обладающие значительной кинетической энергией и зарядом, могут взаимодействовать с электронными оболочками атомов и вызывать ионизацию

№ слайда 20 2) Неупругое рассеяние (при энергии больше нескольких кэВ)Вся энергия нейтрона п
Описание слайда:

2) Неупругое рассеяние (при энергии больше нескольких кэВ)Вся энергия нейтрона передается ядру Часть энергии нейтронов идет на возбуждение ядра, часть – на кинетическую энергию ядра. При переходе в основное состояние возбужденное ядро испускает гамма-кванты.

№ слайда 21 3) Радиационный (нейтронный) захват (для медленных нейтронов,
Описание слайда:

3) Радиационный (нейтронный) захват (для медленных нейтронов, <10МэВ) нейтрон захватывается ядром с образованием короткоживущего высоковозбужденного ядра, которое переходит в стабильное состояние с образованием гамма-квантов (для легких ядер, водород), протонов или альфа-частиц (для более тяжелых ядер, азот).

№ слайда 22 Особенности взаимодействия нейтронов с биологическими тканями не взаимодействуют
Описание слайда:

Особенности взаимодействия нейтронов с биологическими тканями не взаимодействуют с кулоновским полем атомов и молекул – проходят в веществе значительные расстояния, не меняя направления траекторииИонизация поглотителя происходи косвенным путем за счет высвобожденных вторичных тяжелых заряженных частиц – ядер отдачи и продуктов ядерных реакций на элементах ткани или специально вводимых изотопах (например 10В – в случае НЗТ)Наибольшее применение в радиобиологии имеют быстрые нейтроны, как наиболее глубоко проникающие в ткани (см. рис) Зависимость средней длины пробега нейтронов в биологической ткани от их энергии

№ слайда 23 Пример использования нейтронов для терапии злокачественных новообразований Нейтр
Описание слайда:

Пример использования нейтронов для терапии злокачественных новообразований Нейтронно-захватная терапия (НЗТ) -- Новая технология (реализуется на реакторе ИРТ МИФИ) - Метод избирательного воздействия излучения на опухольНЗТ использует тропные к опухоли препараты, содержащие нуклиды (10В или 157Gd), которые поглощая нейтроны, образуют вторичное излучение, губительное для опухолевых клеток

№ слайда 24 Схема разрушения опухолевых клеток при НЗТ
Описание слайда:

Схема разрушения опухолевых клеток при НЗТ

№ слайда 25 Атомный центр Московского инженерно-физического института (АЦ МИФИ) Под руководс
Описание слайда:

Атомный центр Московского инженерно-физического института (АЦ МИФИ) Под руководством В.Ф.Хохлова (ГНЦ ИБФ), А.А.Портнова, К.Н.Зайцева активно проводятся исследования по высокоэффективному методу нейтрон-захватной терапии злокачественных опухолей на основе соединений, содержащих 10В и 157Cd. В опытах на крупных лабораторных животных со спонтанной меланомой в 80% случаев достигнута полная резорбция опухолей.

№ слайда 26 Карта МИФИ
Описание слайда:

Карта МИФИ

№ слайда 27 Примеры лечения методом НЗТin vivoМеланома слюнной железы собаки до и после лече
Описание слайда:

Примеры лечения методом НЗТin vivoМеланома слюнной железы собаки до и после лечение методом НЗТ

№ слайда 28 Примеры лечения методом НЗТin vitroСхема экстракорпорального лечения рака кости
Описание слайда:

Примеры лечения методом НЗТin vitroСхема экстракорпорального лечения рака кости методом НЗТ

№ слайда 29 Заряженные частицы с энергией 25-100 МэВ.Нестабильны (Т1/2=2,54*10-8 с)МП протон
Описание слайда:

Заряженные частицы с энергией 25-100 МэВ.Нестабильны (Т1/2=2,54*10-8 с)МП протонов (в 6 раз) >Масса покоя (МП) - > МП е- в 273 раз, поэтому - рассеиваются меньше, чем электроны, но больше, чем протоныПроходят путь в тканях до полного торможения почти без ядерных взаимодействий, в конце пробега захватываются ядрами атомов ткани, что сопровождается «микровзрывом» - вылетом набора частиц (нейтронов, протонов, альфа-)Благодаря особенности взаимодействия с тканями широко используются в лучевой терапии

№ слайда 30 α-частицы (ядра атомов гелия, 4He – 2 протона+2 нейтрона) Альфа-распад характере
Описание слайда:

α-частицы (ядра атомов гелия, 4He – 2 протона+2 нейтрона) Альфа-распад характерен для тяжелых элементов (урана, тория, плутония, полония и др. – всего 40 естественных и около 200 искусственных).Периоды α-распада - от 10-7 с до 1017 лет , при этом кинетическая энергия α-частиц=2-9МэВ.При альфа-распаде атомный номер уменьшается на 2, а массовое число на 4

№ слайда 31 Взаимодействие альфа-частиц с веществом Пробег альфа-частиц в воздухе не превыша
Описание слайда:

Взаимодействие альфа-частиц с веществом Пробег альфа-частиц в воздухе не превышает 11 см, в мягких тканях человека – микроны. (Макс.энергия – 8,8 МэВ – распад 210Ро)(Возможно ускорение до энергии в сотни МэВ, что приведет к увеличению длины пробега – использование в лучевой терапии)Альфа-частицы относятся к числу плотно-ионизирующих частиц

№ слайда 32 При электронном -распаде происходит превращение нейтрона в протон, заряд ядра и
Описание слайда:

При электронном -распаде происходит превращение нейтрона в протон, заряд ядра и его порядковый номер увеличиваются на единицу. Массовое число ядра не изменяется При позитронном -распаде происходит превращение протона в нейтрон, которое сопровождается выбросом позитрона. Заряд ядра и его порядковый номер уменьшаются на единицу. Массовое число ядра не изменяется

№ слайда 33 Примеры β-распада Простой β- - распад изотопа 32Р а) β- - распад трития;б) β+ -
Описание слайда:

Примеры β-распада Простой β- - распад изотопа 32Р а) β- - распад трития;б) β+ - распад углерода 11С;в) электронный захват 7Ве

№ слайда 34 Бета частицы имеют разную энергию, поэтому их пробег в веществе неодинаков.При в
Описание слайда:

Бета частицы имеют разную энергию, поэтому их пробег в веществе неодинаков.При взаимодействии с атомами среды бета-частицы отклоняются от своего первоначального направления, сильнее, чем альфа-частицы. Их путь в веществе представляет из себя ломаную линию.Ионизирующая способность бета-частиц меньше, чем альфа-частиц.При прохождении вблизи положительно заряженных ядер, бета-частицы тормозятся и теряют энергию в виде тормозного рентгеновского излучения.

№ слайда 35 Взаимодействие заряженных частиц с веществом: Заряженная частица испытывает элек
Описание слайда:

Взаимодействие заряженных частиц с веществом: Заряженная частица испытывает электростатическое взаимодействие, (притягивается или отталкивается) с электронами или ядром атомов, мимо которых пролетает, и теряет при этом энергию. Частица с энергией 1 МэВ испытывает около 105 взаимодействий, пока не потеряет всю энергию.Чем больше масса частицы, тем меньше она отклоняется от первоначального направления.

№ слайда 36 Относительная биологическая эффективность, ЛПЭ и поражение клеток Относительная
Описание слайда:

Относительная биологическая эффективность, ЛПЭ и поражение клеток Относительная биологическая эффективность увеличивается с ростом ЛПЭ (рис. 1) Рис.1. Схематическое распределение актов ионизации вдоль треков заряженных частиц различной природы и энергии. С ростом ЛПЭ вероятность поражения увеличивается Рис. 2. Кривые выживания клеток почки человека, подвергнутых облучению. 1 – рентгеновское излучение, 2 – нейтроны, 3 - -излучение. С ростом ЛПЭ повышается поражаемость клеток и снижается их способность к восстановлению (рис.2)Дейтрон = дейтерий = 2Н (1 протон+1 нейтрон)

№ слайда 37 Парадокс радиобиологии: Большое несоответствие между малой величиной поглощенной
Описание слайда:

Парадокс радиобиологии: Большое несоответствие между малой величиной поглощенной энергии и выраженностью реакции биологического объектаН.В.Тимофеев-РесовскийПример: при облучении человека массой 70 кг в абсолютно смертельной дозе 10 Гр поглощается всего 167 калорий, что при переводе в тепловую энергию будет соответствовать нагреванию организма человека на 0,001 о С,

Скачать эту презентацию


Презентации по предмету
Презентации из категории
Лучшее на fresher.ru